Die metastabile bct Phase Fe8N ist durch die im Vergleich zu der bcc Ursprungsphase Fe erhöhten magnetokristallinen Anisotropie, ebenso wie einem vieldiskutierten magnetischen Moment jenseits der 3.0µB, ein möglicher Kandidat als seltenerdfreier Permanentmagnet. Im ersten Abschnitt dieser Arbeit werden die nötigen Parameter für das Wachstum von Fe8N durch Molekularstrahlepitaxie (MBE) eingegrenzt. Es zeigt sich, dass Temperaturen von etwa 373 K, in Kombination mit MgO (100) oder MgAl2O4 (100) Substraten, das Wachstum der Phase begünstigen. In Abhängigkeit des genutzten Substrates bilden sich bei höheren Stickstoffkonzentrationen entweder FexN oder Fe4N. Im Kontrast zu Gleichgewichtsbedingungen bildet sich die Gamma Phase bei Temperaturen von 473 and 623 K in einem wesentlich breiteren Stöchiometriefenster aus. Zusammenfassend wird ein aus den genannten Ergebnissen erstelltes Phasendiagramm für Dünnschichtwachstum vorgestellt. Die Optimierung der Wachstumsparameter für MBE und gesputterte Fe8N Schichten, inklusive der gefundenen magnetischen Eigenschaften als Funktion der Tetragonalisierung werden anschließend genutzt, um verschiedene abweichende Ergebnisse aus der Literatur zu erhellen. Obwohl kein Beweis für ein magnetisches Moment oberhalb von 2.5µB pro Eisenatom gefunden werden konnte, wurde die magnetokristalline Anisotropie auf bis zu 1.18x10e5 J/m3 (1.18x10e6 erg/cm3) für MBE und 2.05x10e5 J/m3 (2.05x10e6 erg/cm3) für gesputterte Schichten als Funktion der tetragonalen Verzerrung erhöht, während die magnetische Vorzugsrichtung sich parallel zur c-Achse ausgerichtet hat. Die Curie Temperatur wurde mit Hilfe von M vs. T Messungen auf (770+-73) K extrapoliert, ein Wert der geringer ausfällt als das TC von Fe mit (1056+-85) K. Des Weiteren wurde die Zerfallstemperatur von Fe8N durch Tempern im Vakuum bei 353 und 423 K untersucht. Hierbei zeigte sich, dass der Zerfall bereits bei wesentlich geringeren Temperaturen einsetzt als die bisher in der Literatur etablierten 453 K. Ein Versuch, den Zerfall durch den Einbau von Co in das Gitter zu verzögern, wurde für (Fe100-xCox)8N mit x = 6.4, 8.5, 12.7, 14.8 und 20 durchgeführt. Dies verringerte allerdings die Menge des gelösten Stickstoffes, wodurch inhomogene Schichten mit einer breiten Verteilung von c-Achsen-Gitterkonstanten entstanden. Ein möglicher Grund für dieses Verhalten ist das parallele Wachstum von FeCo und Fe-N Phasen. Der Ansatz, die Zerfallstemperatur durch interstitielles Bor anstelle von Stickstoff zu erhöhen, wird abschließend behandelt. Es wurden Wachstumstemperaturen von 573 K benötigt, um kristalline Proben mit einem maximalen Boranteil von 13 at.%, gemessen durch Röntgenphotoelektronenspektroskopie, herzustellen. Das qualitative Verhalten ist hierbei identisch zu Fe8N, da eine Ausdehnung entlang der c-Achse ebenso wie eine Verkleinerung der a-Achsen-Gitterkonstante als Funktion des Boranteils beobachtet wurde. Es zeigt sich aber, dass das c/a Verhältnis der Fe-N Phase mit 1.11 stärker ausgeprägt ist, als das der Fe-B Phase mit 1.05. Zusätzlich dazu verbleibt die magnetische Vorzugsrichtung in der Ebene während der Betrag der magnetischen Anisotropie auf -5.1x105 J/m3 (-5.1x10e6 erg/cm3) steigt. Mit Hilfe von Dichtefunktionaltheorie werden diese Ergebnisse bestätigt und es zeigt sich, dass die lokale Anordnung des Bors der Grund für die Vorzugsrichtung in der Ebene ist.