Das Erdbebenmodell von Olami, Feder und Christensen (OFC) ist eines der bemerkenswertesten Beispiele für diejenigen Modelle, die im Rahmen der Selbstorganisierten Kritikalität diskutiert werden. Eine Schlüsseleigenschaft selbstorganisiert kritischer Systeme ist die Verteilung lawinenartiger Ereignisse gemäß eines Potenzgesetzes $n(s)\sim s^{-\tau}$. Das OFC-Modell hat seine herausragende Rolle nicht zuletzt deshalb verdient, weil in dem System der Grad der Dissipation durch einen kontinuierlichen Kopplungsparameter $\alpha$ eingestellt werden kann. Andererseits hat gerade das Fehlen eines lokalen Erhaltungssatzes zu einer anhaltenden Diskussion darüber geführt, ob das Modell für alle Werte der Kopplung selbstorganisiert kritische Eigenschaften aufweist, und wenn, ob der kritische Exponent $\tau$ von einer änderung in $\alpha$ betroffen ist oder nicht. Gleichermaßen interessant sind die transienten Eigenschaften des OFC-Modells, insbesondere, wie sich die transiente Zeit als Funktion der Systemgröße $L$ verhält und ob sich die Abhängigkeit durch einen anderen - möglicherweise universellen - Exponenten beschreiben lässt. Besonders wichtig um diese Fragen zu beantworten, ist es, die Grenzfälle kleiner Kopplung und großer Systeme zu verstehen. Diese Doktorarbeit untersucht die transienten und stationären Eigenschaften des OFC-Modells in einer und zwei Dimensionen und beantwortet diese schon lange offenen Fragen. In beiden Fällen $d=1$ und $d=2$ wird das System durch die offenen Randbedingungen und nichtlineare Terme in der Kopplung in den stationären Zustand getrieben. Diese beiden Zutaten führen zu einem Synchronisationseffekt, der in einem Sich-Angleichen benachbarter Gitterplätze beobachtet wird: Eine zentrale Eigenschaft des zweidimensionalen Systems ist die Bildung von langlebigen Flecken. In einer Dimension bilden sich nur ein oder zwei synchronisierte Bereiche heraus, was eine Folge der beschränkten Geometrie ist. Es wird gezeigt, dass die transiente Zeit $T$ in einer Dimension linear mit der Systemgröße anwächst, während sie in zwei Dimensionen wie $T(L)\sim L^{\tilde\mu}$ ansteigt. Der Exponent $\tilde\mu$ ist eine schnell anwachsende Funktion für fallende Kopplung $\alpha$ und divergiert möglicherweise für $\alpha\to 0$. Letzteres gilt auch für die transiente Zeit als Funktion von $\alpha$ in einer Dimension, aber für nicht zu kleine Kopplungen bis hin zum konservativen Fall zeigt $T(\alpha)$ einen exponentiellen Abfall für ansteigende $\alpha$. Im stationären Zustand spaltet sich das eindimensionale OFC-System in zwei Grenzschichten und ein synchronisiertes Zentrum auf. Die Größenverteilung der Lawinen zeigt Spitzen bei Lawinengrößen von der Ordnung der Systemgröße und einen Bereich kleiner Größ en. Während diese Spitzen unabhängig von der Kopplung sind und eine relative Gewichtung von der Ordnung $\mathcal{O}(1/L)$ haben, hängt der genaue Verlauf der Verteilung für kleinere Lawinen von $\alpha$ ab und das Gewicht von Lawinen der röße 1 erreicht schließlich 1 für $L\to\infty$. In zwei Dimensionen ist die Größenverteilung ebenfalls von Lawinen der Größe 1 dominiert. Im Gegensatz zum eindimensionalen Fall ist $n(s)$ breiter und lässt sich durch eine Log-Normalverteilung $n(s)\sim s^{-\tau -\sigma\ln s}$ beschreiben. Das Gewicht des Ausläufers fällt wie $1/L$ ab und die beiden Koeffizienten im Exponenten hängen von $\alpha$ ab.